PER G. CURIONI. 3^ 



ed applicando le forinole (i) del numero precedente, si ottiene 



Per le equazioni (3) e (4) del numero 2 si ha 



Q^1F,,-1F,, 



Q,= 



2 



^^ ^ ^^ ^ ^ IF,, h - ^F,, X,-l F,^ jc-^i,) - 2F„ {e - -4- M 



2 



e, ponendo questi valori di Q^ e di M^ nclhi prima e nella terza delle 

 formole (i) del numero precedente coU'osservare che, per la formola («) 



del numero 2 



F=-2F,„-2F„, 

 si deduce 



Q-1F,,-1F,,_Q, 



Q.c= 

 — Vn^nh— 



2 2 



rc + Qh-M-^lF, ,{\, -h)-^lF,,(l,-b)-lF,j„-lF,j ^ _ M^ 



2 ~ 2 ' 



ossia die /« componente orizzontale della reazione ed il momento in- 

 flettente alla chiave, doi'uti a forze non simmetricamente disposte rispetto 

 alla chiave stessa, hanno valori metà di quelli che si ottengono col sup- 

 porre stabilita la simmetria mediante l aggiunta di altrettante forze della 

 stessa intensità di quelle che effettivamente sollecitano la vòlta. 



Ma per la formola (r) dei numero 9 della citata memoria del 7 

 marzo iS^S, la distanza d del punto d applicazione dell'azione in un 

 giunto qualunque dall'asse della vòlta è data dal momento inllettente il/, , 

 che si verifica in quel giunto, diviso per la componente normale Z del- 

 l'azione predetta; e, applicando questa regola alla sezione di chiave, si 



M, 



ottiene che l'indicata distanza è _' , tanto nel caso delle forze ell'ettiva- 



mente sollecitanti la vòlta {Fig. i), quanto nellipotesi del sistema solle- 

 citante reso simmetrico nel modo indicato dalla figura 3. Si può adunque 

 conchiudere che il punto dapplicazione della reazione alla chiave, od 

 anche della mutua azione delle due metà della vòlta, per forze non sim- 

 metricamente disposte rispetto alla chiave stessa, è quel medesimo che 

 si ottiene col supporre stabilita la simmetria nel modo già stato prece- 

 dentemente indicato. 



