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..... (IL d L ,. (IL 

 Se ora SI eguagliano a zero i valori di j^, di -.-^ e di -r-— , onde 



esprimere che il lavoro della resistenza molecolare è un minimo, si ot- 

 tengono nuovamente le equazioni (2), (3) e (4) del numero precedente, 

 già state trovate partendo dalle formole degli spostamenti di una sezione 

 retta di un solido elastico, sollecitato da forze poste in uno stesso piano 

 contenente anche l'asse del corpo e tagliante ciascuna sezione secondo un 

 asse principale centrale d inerzia. 



7. Equazioni determinalrici delle reazioni degli appoggi. — 

 Queste reazioni sono completamente determinate quando si conoscano 

 le forze Q, Y, Q', V ed i momenti M ed M'. Ora, dicendo: 



F^ ed Fu le due componenti , secondo gli assi coordinati O ? 

 {Fig. 2) ed Ov, di una stessa forza operante sulla vòlta, 



r/j e dj le distanze di queste componenti da O? e da Ou, 



1 una somma estesa a tutte le forze F , 

 le generali condizioni d'equilibrio del sistema costituito dalla vòlta 

 EFGHIK d:\nno le equazioni 



Q'^lF,-Q=o 1 



V'-4-2F„-+- y=o ( (0- 



\a-Qb -^M--LF^d^-^lFJ^-^M'=o \ 



Le prime due di queste tre equazioni esprimono che sono nulle le due 

 somme algebriche delle componenti di tutte le forze sollecitanti il sistema, 

 rispettivamente parallele agli assi 0'<^ ed Ov; la terza che è nulla la 

 somma algebrica dei momenti delle stesse forze rispetto alla retta proiettata 

 nel punto A. 



Nelle equazioni (i) sono contenute le sei incognite Q, Y, Q' , V, 

 ikf ed M', e quindi queste equazioni sono insufficienti per determinarle. 

 Se però si aggiungono le tre equazioni dell' elasticità state trovate nel 

 numero 5, le quali contengono le sole incognite Q, Y ed M , si hanno 

 in tutto sei equazioni fra sei incognite, le quali per conseguenza riescono 

 determinate. Se adunque si pone 



Serie II. Tom. XXVIII. 



