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la quale non differisce dalla (5) se non pel cambiamento delle 

 lettere ^ , w , ^ neUe lettere A, B, C. 



Ora combinando le equazioni così ottenute colle equa- 

 zioni (6) si ottengono dapprima i valori delle costanti Ap , 

 Bp, Cp ,. . . , e poscia quelli delle tensioni Tp^. Ma poiché 

 l'equazione precedente e le sue analoghe non differiscono 

 dalla (5) e dalle sue analoghe se non pel cangiamento 

 delle lettere ^, w, ^ nelle lettere A, B, C, è evidente 

 che si troveranno per le costanti Ap , Bp , Cp , ecc. gli 

 stessi valori, che si sarebbero ottenuti per gli sposta- 

 menti ^p , tjp, ^p . . . , e perciò i valori delle tensioni, che 

 cosi si otterranno sono effettivamente quelli, che hanno 

 luogo dopo la deformazione. 



È dunque dimostrato pei sistemi articolati il teorema 

 del minimo lavoro; e qui ripeto quello che ho detto testé, 

 cioè che le costanti , per le quali si moltiplicano le equa- 

 zioni (9), non sono altro che gli spostamenti dei vertici paralle- 

 lamente agli assi. 



4. Espressione del lavoro molecolare di mi sistema 

 articolato. — Riprendiamo la formola (5), la quale può 

 porsi sotto la forma. 



T 



-^ -¥-^pCOsctpr,-i-iipCosBpg-t-^pCosypff 



-^^qQ>0^a,e,p'i-rtgQ,0?,Qtjp-*-X,qQ,0^yc,p=.(ò ; 



moltiplicandola per Tp^ si ottiene 



fi 



—^'*-^pTpqCOsa.pq-hìipTpqCos6pq-¥-^pTpqC0sypq 



£pq 



■*''£;qTpqCosa.pci-^iìgTpqCosBpg-h^qTpqCOsypg = . 



Applicando quest'equazione a tutte le verghe del sistema, 

 sommando membro a membro tutte le equazioni così ot- 

 tenute , e raccogliendo insieme tutti i termini, che con- 



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