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tutte le tensioni contenute nell'equazione precedente, 

 e combinare le equazioni così ottenute con quelle di 

 equilibrio intorno a tutti i vertici. Ora è facile vedere 

 che i termini dL, dM contengono soltanto le tensioni 

 delle verghe chiuse entro la superQcie S e non possono 

 contenerne altre , e che gli altri termini non possono 

 contenere alcuna di tali tensioni. Dunque l'equazione tro- 

 vata si scinde subito in due: 



dL-hdM=0 , 



dL'-^dM'-i-'2,{ArCOSa.rs-*-BrCOS/2rs-*-CrCOSyrs)dTrs = . 



La prima è precisamente quella, che si sarebbe otte- 

 nuta considerando il sistema contenuto entro la super- 

 fìcie 5 come un sistema libero e riguardando le tensioni 

 delle vergher tagliate dalla superficie S come forze esterne: 

 perciò uguagliando a zero 1 coefficienti di tutti i diffe- 

 renziali contenuti nell'equazione dL-i-dM:=0 e combi- 

 nando le equazioni così ottenute con quelle di equilibrio 

 nei vertici contenuti entro la superfìcie S, è chiaro che 

 si otterranno i valori delle costanti Ar,Br,Cr,e delle ten- 

 sioni di tutte le verghe contenute entro la superfìcie 5, in 

 funzione delle tensioni delle verghe, che ne sono tagliate. 



Ma risulta dal num. 3 che se i tre vertici Vg , Fj , Fg 

 dei quali il primo si riguarda come fisso e posto nel- 

 l'origine, il secondo costretto a slare sull'asse delle a; , e 

 il terzo a stare nel piano delle xy, sono tre vertici con- 

 tenuti entro la superficie S, i valori delle costanti Ar, Br, Cr 

 non sono altro che gli spostamenti del vertice F^ paral- 

 lelamente agli assi. Dunque chiamando tr lo spostamento 

 del vertice Vr proiettato sulla direzione della verga F^ F,, 

 si ha 



<r = i4^COS0Crf-«-5rCOSiS^;j-»-CrCOSyr* j 



