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 dei loro lavori molecolari è un minimo, tenuto conto 

 delle equazioni di condizione tra le tensioni incognite. 



In questo caso, che io ho considerato, è evidentemente 

 compreso quello d'una tavola piana e rigida appoggiata 

 sopra un numero qualunque di sostegni elastici. 



12. Considerazioni intorno ai sistemi perfettamente 

 rigidi, — Immaginiamo un sistema articolato formato di 

 aste perfettamente rigide : è chiaro che esso potrà riguar- 

 darsi come il limite di un altro formato di verghe ela- 

 stiche, per le quali il grado di elasticità diminuisca in- 

 definitamente, ossia il coefficiente di elasticità E cresca in- 

 definitamente. Supponiamo dunque dapprima elastico il 

 sistema, di cui sia n il numero dei vertici, e determi- 

 niamo le tensioni di tutte le verghe. 



Abbiamo veduto nel num. 2 che si hanno le 3n — 6 

 equazioni (6) fra le tensioni incognite , e che queste si 

 possono esprimere in funzione dei 3w — 6 spostamenti 

 dei vertici per mezzo della formola (5), cosicché pren- 

 dendo per incognite questi spostamenti, si avranno ap- 

 punto tante equazioni di primo grado quante incognite. 

 Le quali dunque si potranno tutte esprimere nello stesso 

 modo, cioè col rapporto di due determinanti, dei quali 

 il denominatore sarà lo stesso per tutte e dell'ordine 

 3n — 6, e perciò, sarà funzione omogenea del grado 3n — 6 

 rispetto ai coefficienti f^^. I numeratori poi si deducono dal 

 determinante del denominatore, sostituendo agli elementi 

 di una colonna i termini costanti delle equazioni (6) , 

 ossia le componenti X, , Jg , F^ , ... Xp , Yp , Zp , ... delle 

 forze esterne: quindi essi sono ancora determinanti del- 

 l'ordine 3n — 6, ma rispetto ai coefficienti Sp^ sono fun- 

 zioni omogenee del grado 3n — 7. 



Dunque se le trovate espressioni degli spostamenti dei 



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