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spone in una nuova condizione di equilibrio, nella quale 

 la distanza delle due molecole w, m' riesce r-+-Ar, e 

 perciò la loro attrazione reciproca 



mm' f[r) -t-'m'm'f{r)Ar 



supponendo Ar piccolissima a fronte di r. 

 Dunque l'aumento dell'attrazione delle due molecole sarà 



mm' f [r) ù^r , 



cioè proporzionale all'incremento Ar della distanza, pre- 

 cisamente come avviene per l'aumento della tensione delle 

 verghe. 



Ne segue che un corpo qualunque si può riguardare 

 come un sistema di verghe piccolissime congiunte a 

 snodo, le quali sono forse soggette a certe pressioni o ten- 

 sioni, anche mentre il sistema non è? sollecitato da alcuna 

 forza esterna. 



È da notare non essere necessario che la funzione f{r) 

 abbia la stessa forma per tutte le coppie di molecole, ma 

 bastare che per ciascuna coppia essa sia continua, almeno 

 per variazioni di r piccolissime, a partire dal valore cor- 

 rispondente all'equilibrio naturale del corpo. Quest'osser- 

 vazione era necessaria, perchè poco si sa finora intorno 

 alla costituzione molecolare dei corpi, come può vedersi 

 nei migliori trattati (*). 



Conchiudiamo, che ad un corpo o ad un sistema di 

 corpi, il quale per l'azione di forze esterne subisca de- 

 formazioni piccolissime, cosicché l'allontanamento di due 

 molecole qualunque sia piccolissimo rispetto alla loro 



(*) Lamé. — Théorie malhématique de Vélasticilé des corps solides. 

 — Vingt-quatrième lecon , N** 134. 



Vedansi pure le note e le appendici IV e V del signor de Saint- 

 Venant al Trattato della resistenza dei solidi di Navier. 



