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 distanza primitiva, è applicabile il teorema del minimo 

 lavoro. Quindi se lo stalo del sistema dopo la deforma- 

 zione si può far dipendere da un piccolo numero di quan- 

 tità, legate fra loro da alcune equazioni di condizione, e 

 se il lavoro molecolare del sistema nella deformazione 

 si esprime per mezzo di quelle sole quantità, si otter- 

 ranno i valori delle medesime considerandole come va- 

 riabili legate dalle equazioni di condizione, e cercando 

 il sistema dei loro valori , che rende minima l'espressione 

 del lavoro molecolare. 



Supponiamo p. es. un corpo elastico sollecitato da forze 

 comunque applicate, al quale siano unite a snodo in piìi 

 punti delle verghe elastiche congiunte pure a snodo fra 

 loro, con altre verghe elastiche. La teoria matematica 

 dell'elasticità dei corpi solidi ci insegna a trovare le con- 

 dizioni d'equilibrio del corpo sotto l'azione delle forze, 

 che vi sono applicate , comprese le tensioni delle verghe 

 congiunte direttamente ad esso, onde, per mezzo della 

 formola di Clapeyron, si potrà ottenere il lavoro mole- 

 colare fatto nella deformazione del corpo in funzione delle 

 forze esterne e delle tensioni di alcune verghe, e per- 

 ciò il lavoro molecolare di tutto il sistema in funzione 

 delle tensioni di tutte le verghe. 



Immaginando una superfìcie S, che circondi il corpo 

 dato, e tagli quelle verghe , che vi sono direttamente ap- 

 plicate, vedesi il caso ora considerato essere precisamente 

 quello studiato nel numero 7, e perciò doversi trovare 

 le tensioni incognite delle verghe del sistema , esprimendo 

 che il lavoro molecolare di esso è un minimo, tenuto 

 conto delle equazioni di equilibrio in tutti i vertici, ove 

 concorrono soltanto le verghe elastiche. 



14. avvertenza. — La dimostrazione del numero 7 l'ho 



