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Girando il disco con moto equabile, i due strati, che 

 considero, si ridurranno bentosto all'equilibrio, onde le 

 pressioni che l'uno eserciterà contro l'altro dovranno es- 

 sere eguali. Ora lo strato più prossimo al centro preme 

 il secondo in virtù della sua elasticità e della forza cen- 

 trifuga da cui è animato. Il secondo invece non esercita 

 pressione sul primo fuorché per la sua elasticità. Espri- 

 mendo adunque analiticamente queste tre forze, ed egua- 

 gliando la somma delle due prime alla terza, avremo 

 Tequazione differenziale d'equilibrio de' due strati. 



11 volume del primo strato è sdr; sia 5 la sua densità 

 riferita alla densità dell' aria a 0" ed alla pressione di 

 un'atmosfera presa per unità; 5sdr esprimerà la massa 

 dello strato , la quale, moltiplicata per la forza accelera- 

 trice centrifuga 47r*n*r, ove n esprime il numero de'giri 

 che fa la ruota per secondo, avremo la pressione eserci- 

 tata dallo strato considerato sullo strato contiguo in virtù 

 della forza centrifuga espressa da 



in *n*.s c^/dr . 



L'elasticità poi di questo medesimo strato vale eviden- 

 temente il prodotto di un'atmosfera per 5. Ora l'elasticità 

 di un'atmosfera (se vogliamo esprimerla nelle unità adot- 

 tate, prendendo per unità di lunghezza il metro) è data 

 dal prodotto della gravità per la massa di vma colonna 

 di mercurio di base 5 e dell'altezza di metri ■ 76. Os- 

 servando che la densità del mercurio riferita all'aria è 

 773 X 13- 6 , si avrà per espressione della forza elastica 

 corrispondente ad un'atmosfera 



773 X 13-6 X-76s^S . 



Eguagliando la somma delle due forze trovate all' eia- 



