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 sistenze dovute all'attrito, aile contrazioni in origine ed 

 attraverso al diafragma, all'allargamento brusco di sezione 

 al termine del canale, ed infine ai due risvolti intermedii 

 ai tratti rettilinei. 



Denoterò con f la resistenza, in kg., sofferta dall'intera 

 faccia dello stantuffo nell'istante in cui questo trovasi 

 animato dalla velocità lineare v in metri per 1"; con S 

 l'area della stessa faccia in mq.; con e , s ed / il perimetro, 

 l'area della sezione e la lunghezza sviluppata del canale 

 di comunicazione delle due camere del corpo di tromba; 

 con u' , u' , u"' le velocità da cui l'acqua è animala nella 

 sezione contratta all'origine del canale, attraverso al dia- 

 fragma ed in una sezione qualunque del canale; con ^t' 

 e ^t" i coefficienti di contrazione in origine dello stesso 

 canale ed attraverso al diafragma; con a l'area dell'ori- 

 fizio lasciato aperto da quest'ultimo; con a il coefficiente 

 della resistenza d'attrito lungo il canale; con G il peso 

 specifico del liquido ; con g l'accelerazione della forza di 

 gravità; con (> il raggio medio dei due risvolli e con X la 

 lunghezza rettificata di ciascuno di essi; infine con a e b 

 due coefficienti numerici relativi alla resistenza generata 

 da questi risvolti. Si avrà allora l'equazione 



1^_clu^ _1 

 GS~'^ s ' ^g '^'20 



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la quale in parole torna a dire che la pressione motrice, 

 riferita all'unità di superficie dello stantuffo e misurata 

 in colonna d'acqua, è ugliale alla somma di quelle che 

 restano consumate rispettivamente dall' attrito lungo il 

 canale, dalla contrazione in origine di questo ed attra- 



