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Questa nuova relazione permette intanto di lasciare 

 indeterminate le ascisse delle due sezioni; e cercando 

 allora di rendere nullo il coefficiente algebrico del mo- 

 mento inflettente sull'appoggio, affine di eliminare il 

 momento slesso, è chiaro che rimarrà una relazione 

 fra due soli momenti inflettenti di due travate consecu- 

 tive, essendo le distanze delle sezioni dall'appoggio in- 

 termedio fra loro vincolate dalla equazione di condizione 

 necessaria ad annullare il coefficiente su cennato. 



Conoscendo così il momento inflettente di una data 

 sezione sulla travata di sinistra, resterà immediatamente 

 determinala una sezione corrispondente sulla travata 

 contigua di destra, per la quale potrà essere immedia- 

 tamente calcolato il momento inflettente, e ciò in gene- 

 rale come se non si avessero che quelle delle due sole 

 travate. Quindi è che cominciando ad operare per le 

 due prime travate, per le quali si ha sempre un punto 

 estremo di momento nullo, non si ha piìi che da dedurre 

 direttamente, e da un'equizione di primo grado, il va- 

 lore dell'ascissa, e da altra equazione di primo grado il 

 valore dell'ordinata, ossia il momento inflettente in una 

 determinata sezione della seconda travata. 



Seguitando poi collo stesso metodo si potrà trovare 

 non meno speditamente e sempre servendosi delle stesse 



facendo w— a e v=b si ricade sulla relazione di Glapeyron. 

 Conoscendosi u ed mu e ponendo 



3rtH-3i— -- — = 

 u V 



sparisce dalla equazione (I) l'incognita nio e si ha una relazione 



fra due soli momenti inflettenti di due travate contigue, essendo 



i due punti corrispondenti vincolati da quest'ultima relazione, che 



è puramente geometrica, e indipendente dai pesi distribuiti sulle 



travate. 



