UNA SOLUZIONE DEL PROBLEMA DELLA STABILITÀ, ECC. 671 



F{v) = B,,v^\ Valendo per la velocità considerata (e in 

 genere per quelle realizzate nei mortai) la legge newto- 

 niana, si ha « = 2: donde ^=2,0909; 



e : coefficiente balistico del proietto, che figura nell'espressione del- 

 l'accelerazione dovuta alla resistenza dell'aria: I=^cF{v). 

 Si ha: e = iA — , dove: i (indice caratteristico, o coef- 

 fìciente di forma) è per proietti oblunghi in P appros- 

 simazione uguale a sen Ti ; A è il peso del m^ d'aria a 

 15" e 756 °^/in di colonna di mercurio; a è il diametro 

 del proietto, p il suo peso. Si ricava e = 0,000373 ; 



^ = 9,81; 



C: momento d'inerzia del proietto rispetto all'asse di figura, 

 è dato dalla forinola: C= •adxV-c' [hi -\- MJ (Ti)] — 

 n [di — d^ rg^ [A2 + M^ (T2)]> dove ip (t) è dato da apposite 

 tabelle (^), d^ è la densità dell'acciaio, d^ quella della 

 carica interna. Si ha (7=0,12887; 



r : velocità angolare di rotazione del proietto, impressagli dalla 

 rigatura, è data dalla formola: r = 2vi~-, dove h è il 



h 



passo finale della rigatura. Si ha r = 394. 

 Risulta : 



^ = 0,00000376. 



Calcolo delle quantità i\n e -F(vm). — Si ha: F{v)r=f{v)v^, 

 dove la f {v) si ricava, sotto forma di coefficiente numerico, 

 dalla sua curva sperimentale. 



La V in un punto qualunque della traiettoria è data dalla 



V = . La teoria del tiro curvo a piccola velocità (che costi- 

 tuisce una delle soluzioni del problema balistico principale) for- 

 nisce la seguente equazione: 



Uq 



l--f)H(a)~-H(T) 



9 



dove Uq è la componente orizzontale della velocità iniziale, e della 

 funzione : 5 (t) = T F ( — ?^ ) -^ , esistono tabelle. Nel nostro 



j \ COS T / COS T ' 



(^) V. Charbonnier, Balistique extérieure, pag. 402. 



