92C) FILIPPO BUKZIO 



Ciò posto, possiamo scrivere l'equazione differenziale della 

 derivazione (^) : 



m -TY = — ?«CjP cos t sen x] -|- mcFb {k — 1) sen v ; 

 ed essendo n assai piccolo: 



(1) ^ = ~cFcosTXr] + cFb{k — ì)8env. 



Ora, dz = r\dx, donde 



d^z (Px 1 dr\ dx 



"df ~~ ^ 'W ~^ ~dt ~dt ' 



Ma il problema balistico principale dà, per il moto su Oa;: 



d^x rp dx ^ 



—^ = — or cos T ; —- = V cos T . 



dr dt 



Si avrà, sostituendo nella (1): 



— cF cos TTi 4- -7^ ^ cos T = — cF cos Tti -|- cFb [k — 1) sen v ; 



-.f.x dì] cFÒ{k — 1) sen v 



'■ ■' dt V cos T 



Se si tien conto della risoluzione del problema della stabi- 

 lità del proietto, la quale implica la determinazione di ò e v ad 

 ogni istante, si vede che tutte le quantità che figurano nel 2° m. 

 della (2) sono, ad ogni istante, note: è pertanto possibile l'in- 

 tegrazione approssimata di questa equazione, per successivi 

 intervalli sufficientemente piccoli, nei quali le varie quantità 



del 2° m. possano ritenersi costanti nei loro valori medi. 



d'^ 

 Ricordando poi che 1 = -7- » si vede come una successiva 



integrazione approssimata permetta di determinare la deriva- 

 zione. 



(') Cfr. Charbonnier, op. oit. 



