368 OTTORINO SESINI 
armoniche, di ampiezze massime @, ed &,, aventi un nodo l’una 
av 
nel punto di ascissa « = — — , l’altra nel punto x=0. Dato 
LS 
che l'origine = 0 è arbitraria, e che tale è pure a, purchè 
diverso da 0 o da un multiplo di t, se ne deduce che qualsiasi 
soluzione armonica di pulsazione w, si può considerare come 
somma di due oscillazioni stazionarie, aventi la stessa pulsa- 
zione, nodi in punti arbitrari, purchè non coincidenti, ampiezze 
e fasi da determinarsi. 
Di ciascuna oscillazione stazionaria si può dare una facile 
rappresentazione grafica (fig. 1) portando come ordinata su 
ciascun punto dell'albero BA, ed in scala arbitraria, l’am- 
piezza 0 dell’oscillazione della corrispondente sezione, e trac- 
ciando la curva BA' (arco di sinusoide) che ne risulta. Il 
momento torcente da essa provocato in una sezione di ascissa x 
è dato da Dr nell’onda stazionaria è += @ sen (wt + ©), 
dove 0 è funzione della sola x; si avrà perciò: 
Leno —K-i° sen (Wi + ©); 
ciò significa che il momento torcente è funzione sinusoidale de] 
tempo, in fase con 3, ed ha ampiezza KS . 
Osservato poi che DL non è altro che la tangente trigo- 
nometrica dell'angolo formato dalla tangente C‘B, alla curva 
rappresentante l’onda, con l’asse delle x, possiamo scrivere: 
L’albero cioè si comporta, per ciò che riguarda la sezione con- 
siderata, come se fosse privo di massa e la sezione immobile 
fosse in B, anzichè in B. La lunghezza CB, (sottotangente) è 
evidentemente funzione dell’ascissa x, e non dipende da 0. 
Siamo così in grado di conoscere i momenti torcenti che 
un'onda stazionaria dà alle estremità, e di porre quindi le con- 
dizioni di equilibrio dinamico per le estremità stesse, ove si 
hanno due masse rotanti di momenti d’inerzia rispettiva- 
mente /, (motore) J, (elica) e le coppie esterne applicate. 
