LE OSCILLAZIONI TORSIONALI DEGLI ALBERI DI TRASM., ECC. 369 
Si possono con ciò determinare ampiezze e fasi delle due 
onde stazionarie in cui si immagina di scindere l’oscillazione 
complessiva, e trovare così la soluzione sinoidale cercata. 
La scelta dei nodi delle due onde componenti è affatto ar- 
bitraria; perciò possiamo porre per una il nodo in A (estremo- 
motore), per l’altra in B (estremo-elica). Siano BA' ed AB' (fig.1) 
gli archi di sinusoide (uguali) che rappresentano, in scale diverse 
e da determinarsi, le due onde. Le incognite sono appunto queste 
scale (cioè le ampiezze delle oscillazioni estreme) e le fasi delle 
oscillazioni stesse (cioè le @, e ©, della (2)). 
Se 0, è l'ampiezza della oscillazione %, di A, noi avremo 
per effetto dell'onda A4'B i seguenti momenti armonici (variabili 
sinusoidalmente col tempo) in fase con 3;: 
= 
AB, 
essendo A4'B, tangente in A' alla BA'; la coppia d’inerzia do- 
vuta alla massa rotante, di ampiezza w?/, 01; in totale, ampiezza 
All’estremo A: il momento torcente, di ampiezza — 0, 
della coppia agente in A: (Ju? i 0,. 
All’estremo B: il momento torcente di ampiezza 
oi Kg (A4'B; parallela alla tangente A” B) 
MAI AB! 2 È 
Analogamente, se 0, è l'ampiezza dell’oscillazione 3%, del- 
l'elica, l'onda AB' dà ai due estremi momenti armonici, in fase 
con %, di ampiezze: 
. E \o.. 
per l'estremo B: (%, u—-7)®: 
se 
»” » Hi: AB; 
0: 
Per brevità indicheremo con m la quantità (Ji guazte ): 
AB; 
con n la (ue 1); con p la a Le lunghezze AB, ed 
AB;, necessarie per calcolare m, » e p, si possono determinare 
colle relazioni, facili a dimostrarsi : 
A:Bs= Ù sen E. 
V wL 
e w VA 
ao? 
dove L è la lunghezza dell’albero. 
