370 OTTORINO SESINI 
Ciò posto, vediamo come si può stabilire l’equilibrio fra le 
coppie ora trovate e quelle esterne. Ricorriamo perciò alla rap- 
presentazione vettoriale delle grandezze armoniche. 
Sia (fig. 2) OM= 9); il vettore rappresentante l’oscillazione 
dell'elica. Avremo all’elica la coppia ON= n. 63, ed inoltre la 
coppia dovuta alla resistenza dell’acqua. Quest'ultima, essendo 
proporzionale ed opposta alla velocità angolare, sarà data 
da OW, in ritardo di 90° rispetto a 0,, ed uguale in grandezza 
a Bw0,, dove e? è il coefficiente di resistenza. La coppia totale 
agente sull’elica, per effetto dell'onda che ha il nodo al motore, 
sarà OH=0W+ ON. A tale coppia dovrà far equilibrio la p9, 
che si ha all’estremo-elica per effetto dell’oscillazione 6, del 
motore; sarà perciò 0, = OV=— = Otteniamo così la 0, 
corrispondente alla 0, presupposta. Sull’estremo-motore agi- 
scono le coppie: 0OS=wm0; dovuta all’oscillazione 0,; OU=p80; 
dovuta all’oscillazione 0; sia 07T=0S+0U. La coppia 
esterna, applicata all’estremo-motore, deve essere — OT. Sic- 
come tale coppia è generalmente un dato del problema, noi 
dobbiamo supporre noto 07, e da esso ricaveremo, con una 
semplice proporzione, le grandezze e le direzioni effettive di 
tutti gli altri vettori. In particolaròè conosceremo 60; e 0, ed 
avremo quindi pienamente determinate le due onde stazionarie. 
Si può così, per ciascuno dei momenti armonici in cui si può 
scindere il momento periodico dovuto al motore, dedurre il 
moto oscillatorio che ne risulta. 
Per fare una applicazione di questo procedimento, suppo- 
niamo di avere i seguenti dati, espressi in mm., sec. e kg. 
(unità di forza): 
J,=2,61X108, J,=419X10, K=146X10%, 
L=5,21X 104, V—=3,28 X 105. 
Dalla (1), dato che sia M,=19,1 X 106 ed en= 14, sì 
può ricavare: 
B=4_545X10°, 
E 
