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LE OSCILLAZIONI TORSIONALI DEGLI ALBERI DI TRASM., ECC. 373 
che si riferiscono all’altro tronco. Questa equazione, conoscendo 
la curva dell’onda fino alla sezione di discontinuità, permette 
di trovare a (o la tangente) all’origine del tratto di curva 
seguente e perciò dà modo di determinare la @ e la a per 
questo nuovo tratto. Cominciando da un nodo si possono quindi 
determinare i successivi archi di sinusoide che rappresentano 
un’onda stazionaria. Il moto così definito mantiene l’equilibrio 
dinamico su tutta la lunghezza dell’albero; basterà, nel modo 
già visto, per mezzo di due di queste onde stabilire le condi- 
zioni di equilibrio anche per gli estremi, per poter ottenere una 
soluzione sinusoidale del problema. 
Prendiamo in esame il caso in cui l’albero dell’elica sia 
formato di due tronchi omogenei cilindrici di lunghezze L, ed Ls 
e di costanti elastiche K, e X, rispettivamente, e supponiamo 
che nel punto di congiunzione dei due tronchi sia calettata una 
massa rotante di momento d’inerzia Jo. 
Partendo dal punto B (fig. 3) preso come nodo e come 
origine delle coordinate, il primo paga di onda BC' sarà 
una sinusoide di equazione 0 = @&, sen 52 (@, è arbitrario; 
influisce solo sull’ampiezza dell’onda # si considera); per 
x & a wL 
x= Ls si avrà una ordinata CC =0=@sen o ed una 
2 
wLs 
tangente C'B; alla curva; sappiamo che è CB} = ne; ale 
La tangente in Cl’ alla curva C'A' sarà invece la C° Bi, dr si 
determina colla relazione: 
K, K, 
mn o 2 : * 2 
Kg CB; K, CB, = 3, ossia ©Eii i em Jow?, 
che ci dà la sottotangente CB,. Il tratto seguente di curva è 
pure un arco di sinusoide di equazione 0 = @, sen (Le +a). 
1 
(V, può essere diverso da Vs). @ ed a sono definiti dalle 
L 
6,=@, sen(42 + a) e CB=7tg (sp +a); 
ricavato a dalla seconda equazione, si ottiene @, dalla prima. 
Determinato così anche il secondo arco d’onda, si ha la tan- 
