374 OTTORINO SESINI 
gente A4'B, in A' e la sottotangente AB,; la parallela A'B; 
condotta per A' alla tangente in B dà il segmento AB}. Queste 
operazioni, espresse per comodità in forma geometrica, si pos- 
sono, colle formule già viste, eseguire analiticamente. Le lun- 
ghezze AB, ed AB, trovate corrispondono alle omonime della 
fig. 1, caratterizzano nello stesso modo le azioni dell’albero sugli 
estremi, e servono ugualmente (dati J, e J3, momenti d’inerzia 
Lao 
AB}. AB3° 
In questo caso però bisogna ripetere il calcolo per l’onda con 
nodo in A, diversa in generale dalla precedente, per ricavarne x; 
per la p è facile dimostrare che si ottiene lo stesso valore 
coll’una o coll’altra delle due onde. Dopo ciò vale senza modi- - 
ficazione alcuna quanto già si è detto sulla composizione dei 
vettori rappresentanti le grandezze armoniche in giuoco. 
Applichiamo tale calcolo ai seguenti dati ipotetici, espressi 
in mm., sec. e kg. (unità di forza): 
delle masse estreme) a calcolare m = (Ii wî — 
JIr=1,250105; Jg=1,0 X 109; To =2;0X-108; 
kKic-KS=IAZXA% Vi=Vyi=:3;23 0000065 
Di = IX. La= Bb 
Dato che sia en = 26, M,="2,54 X 106, si può porre: 
eg=4-Un 39YX 108. 
Eseguiti i calcoli per pulsazioni crescenti da w= 20 ad 
w = 60, si è trovato il diagramma 5), analogo al a), che dà per 
un momento impresso di ampiezza 106 kg. mm. = 1 tonn. Xx metro, 
le ampiezze delle oscillazioni 8, del motore, in funzione di w. 
Risulta da tale diagramma che si ha un massimo nell’oscil- 
lazione, sia per w= 26,4, sia per w= 51,6, valori assai pros- 
simi a quelli che si ottengono calcolando, con formule note, le 
pulsazioni delle oscillazioni proprie del sistema, supposto l'albero 
privo di massa. 
Il fatto più significativo che emerge da questo diagramma, 
è che l'ampiezza dell’oscillazione, che per la prima risonanza è 
abbastanza piccola, acquista nella seconda risonanza un valore 
