558 MODESTO PANETTI 
sole azioni che opererebbero su di esso se, fermo in tale orien- 
tazione, procedesse con la medesima velocità in volo orizzontale. 
Risulta subito che la reazione aerodinamica R' da sostituirsi 
alla È, la propulsione P' necessaria a mantenere la stessa ve- 
locità col nuovo orientamento e la @ ruotata dell'angolo da 
rispetto all’aereo non possono più farsi equilibrio. 
In particolare, ammesso che la variazione di P sia trascu- 
rabile rispetto a quella di , bisognerebbe sostituire a Q la 
forza B'A sensibilmente diversa per chiudere il triangolo delle 
forze. Così pure il peso passante tuttora per G, inclinato di da 
rispetto a Q, non passerà per la nuova intersezione H' della P 
con la P'. 
Il momento totale MT delle forze considerate rispetto al 
baricentro, che sappiamo essere raddrizzante se G è al di sotto 
di M, misura la stabilità di forma dell'aereo. 
Uniformandoci quindi al concetto tradizionale della mec- 
canica, possiamo definire altezza metacentrica longitudinale il 
valore limite del rapporto 
h=9:(Q. da), 
quando da tende a zero. 
6. — Per calcolarlo ci occorre stabilire la nuova orienta- 
zione del peso Q in accordo con quella data arbitrariamente 
alla R. Avvertiamo perciò che quando l’aereo passa nel moto di 
beccheggio per l'assetto considerato, il suo baricentro non per- 
corre più una orizzontale ma una curva serpeggiante intorno ad 
essa con accelerazione a, quindi due nuove forze vengono a 
sommarsi a quelle già considerate. 
Esse sono: le forze d’inerzia degli elementi di massa del- 
l'aereo e le resistenze aerodinamiche derivate dovute al moto 
perturbato. 
Le somme geometriche delle une e delle altre sono due 
azioni baricentriche: 
se e Di 
le quali composte con @ nell’orientamento momentaneo del- 
l'aereo ci dànno una risultante Q', che deve permettere di 
chiudere il triangolo di equilibrio 04B'. Dunque Q' è rappre- 
sentata dal lato B'A. 
