SUL MOTO DI UN DIELETTRICO IN UN CAMPO MAGNETICO 53 



nei corpi in moto e possano anzi, sino ad un certo punto, ser- 

 vire di prova alle conclusioni teoriche, cui, partendo dalle idee 

 del Thomson, si può facilmente giungere. 



2. Indichiamo con X, Y, Z le componenti della forza elet- 

 tromotrice nel punto x, y, z; con F, G, H le componenti del po- 

 tenziale vettore nel punto stesso, con u, v, w le componenti della 

 velocità del corpo considerato, con a, b, e le componenti dell'indu- 

 zione magnetica; allora si hanno, come è noto, le tre equazioni: 



quando non vi è elettricità libera. La funzione ip è indetermi- 

 nata ; è solo sottoposta alla condizione di essere continua e ad 

 un sol valore. Ora il Thomson trova opportuno, in seguito ad 

 alcune considerazioni sulla forma della funzione y^, di scinderla 

 in due parti e di scrivere 



vp =: cp -|- (Fm + Gy + Hm;) 



ciò che egli giustifica e non contraddice del resto alle condi- 

 zioni poste per la funzione ip. Le equazioni della forza elettro- 

 motrice vengono scritte allora sotto la forma 



( X = «; -ètt^--^- -^(Fm + G» + Hìi^) — -^ 

 ((A ) dt dx ^ ^ ^ ' dx 



\ ecc. 



Il Thomson applica queste equazioni al caso in cui u, v, w 

 siano le componenti della velocità di una sfera isolante che 

 ruota in un campo magnetico come quello prodotto da un so- 

 lenoide, avendo I' asse di rotazione coincidente con 1' asse del 



