SUL MOTO DI UN DIELETTRICO IN UN CAMPO MAGNETICO 59 



ove 



m ck (h — g) 



ah 



Qe = — o + "ò" ^^ (funzione sferica) 



e S ha Io stesso valore del precedente, se facciamo le me- 

 desime ipotesi; e per ogni punto della sfera rotante sarà 



X=-^ etc. 



Segue intanto di qui che (ammettendo giuste le equazioni 

 fondamentali sotto la forma data da Thomson), se una sfera 

 ruota in un campo magnetico, tanto nel caso che l'asse di ro- 

 tazione sia parallelo quanto nel caso che sia normale alle linee 

 di forza del campo, ogni punto della sfera rotante diverrà sede di 

 una forza elettromotrice, causa di una polarizzazione nel dielet- 

 trico: le formule precedenti ci permettono di calcolare le com- 

 ponenti di questa polarizzazione. Teniamo presente questo resul- 

 tato e passiamo al caso del cilindro. 



4. L'asse di rotazione del cilindro coincida coll'asse delle 

 z e coll'asse del solenoide generante il campo magnetico: sia 

 al solito 



M = — Mjy, v=^\ux, w^O; G=—cx F= — cy, H = 



e supponiamo il cilindro abbastanza lungo rispetto al raggio 

 della sua sezione retta per poter astrarre dall'effetto delle se- 

 zioni terminali; allora è facile vedere che entro il cilindro 

 rotante 



Y ^ dqj Y d<p y dy 



dx dy dz 



e però qp soddisfarà all'equazione A'(p = 0; tra il cilindro ro- 

 tante (raggio della sezione r^a) e un cilindro immaginato fisso 

 collo stesso asse del primo (r = b), con le stesse ipotesi fatte 

 per il caso della sfera, porremo 



