SUL MOTO DI UN DIELETTRICO IN UN CAMPO MAGNETICO 61 



Allora entro il corpo ruotante le equazioni generali divengono 



,- 1 d<p -.r do) r7 1 d'P 



e però A' (p := 0. 



Nello spazio tra il cilindro rotante (raggio r = a) e il ci- 

 lindro {r = b) su cui supporremo cessare il moto del mezzo 

 supporremo al solito 



M ^^ V^ — Z 



TT + BJ «,^yj^ + BJ 



con 



■ y -\-2 e A_ j,_^, li— j,_^. 



Sostituendo questi valori di u, v, iv nelle (a) avremo nello 

 spazio tra i due cilindri 





(8) ; Y = -cA.x^-^ 



Z = ^ cAx (^ - -^) — cA^x . ^ 



"di' 



e però è facile verificare che anche in questo spazio si ha A*(p = 0, 

 come pure accade evidentemente per r > b. 



Di guisa che anche qui la qp soddisfa all'equazione A° op = 

 in tutto lo spazio: essa perciò potrà essere determinata come 

 nei casi precedenti per mezzo delle discontinuità delle sue de- 

 rivate secondo la normale alle superficie r = a ed /• := b. 



Potremo dunque porre: 



(p. = S.V,r + T (p, = NV,^-OVi^ + L cp3=R + ^ 



