62 ADOLFO CAMPSTTI 



ove 

 Vi = -^ con r' = y'-|-2* e S, T, N, 0, L, R sono costanti. 



Le T, L, R sono costanti additive, il cui valore non figura 

 più nello equazioni che contengono solo le derivate di q): per 

 la determinazione delle altre costanti S, N. 0, P otterremo (po- 

 nendo al solito le condizioni di continuitìi per <p e per la po- 

 larizzazione elettrica alle superficie r =: «, r =:b) le equazioni 



Sa = N — Pa = Na' — Oh' 



Supponendo, come precedentemente, Ki = Kj = 1 queste 

 danno per 8 il valore: 



g_ cA(o-d)' 



2«6'(1+K(,) 



e però entro il cilindro rotante sarà (all'infuori di una costante 

 additiva) : 



JLA-L"^^*'!. V c\oa{a — b)' y 



^'-~ 2a6»(H-K«) '■^'— 2(6'-o')(l-|-Kj'" ^ '*' 



ed allora le (8) ci danno le componenti della forza elettromo- 

 trice entro il cilindro. In particolare se ò-a è piccolo rispetto ad 

 a avremo approssimativamente 



In questo caso se il cilindro dielettrico rotante sarà circon- 

 dato da un cilindro coassiale metallico di raggio r > b non 

 avremo alcun cambiamento nel fenomeno. 



