SOL MOTO DI UN DIELETTRICO IN UN CAMPO MAONETICO 63 



Da ciò che precede risulta dunque che, se un cilindro ruota 

 in un campo magnetico in guisa che il suo asse coincidente 

 coll'asse di rotazione sia parallelo alle lince di forza del campo, 

 non si sviluppa nel cilindro alcuna forza elettromotrice, mentre 

 se l'asse è normale allo linee di forza ogni punto del corpo è 

 sede di una forza elettromotrice di cui sappiamo calcolare le 

 componenti. 



6. Ora sappiamo che, se X, Y, Z sono le componenti della 

 forza elettromotrice di induzione che si esercita in seno a 

 un dielettrico di costante dielettrica Kj, lo spostamento elet- 

 trico (Maxwell) è dato da 



e l'energia del sistema è allora 



essendo x il volume occupato dal corpo. In tutti i casi dunque 

 considerati da noi l'energia elettrica che viene a possedere il 

 corpo per il fatto della rotazione sarà proporzionale al qua- 

 drato dell'intensità del campo e della velocità angolare di ro- 

 tazione. 



Ma, per avere un' idea dell'ordine di grandezza di questa 

 energia W, consideriamo, per esempio, il caso di una sfera 

 coll'asse di rotazione parallelo alle linee di forza e nelle con- 

 dizioni del numero 3". Allora X, Y, Z saranno in tutta la sfera 

 le derivate della funzione 



«Pi = Sr'Q, 

 ove S dato da una o l'altra delle espressioni (.5) o (6), e 



— 1 1 3 ^» 

 Mt — - y + 2" 1^ 



Atti della R. Accademia — Voi. XXXII. 



