SULLA PROPAGAZIONE DELLE ONDE NFI MEZZI ISOTROPI 65 
Sia dalla (6) che dalla (6’) risulta immediatamente per lo 
spazio S: 
(7) (Dî — dA), V = 4ta?y(t) 
formola che è la corrispondente di quella di Lorenz pei potenziali . 
ritardati di secondo ordine. 
Nello spazio esterno ad S si ha invece: 
(77) (Dî — a2A4,) A, V=0. 
Si vede poi facilmente che la (6’) è valida anche esterna- 
mente allo spazio S. 
$2. 
Vediamo ora come mediante i potenziali ora considerati si 
possano esprimere nel modo il più semplice gli integrali del moto 
prodotto in un mezzo indefinito da forze arbitrariamente date 
in uno spazio finito. 
‘ Siano ®, y, Y e ®’, w, x" due terne di funzioni delle varia- 
bili x, y, 2 e del tempo &, e day 
OSS Sn T+F+% 
Indichiamo con , v, w le componenti di spostamento, e 
poniamo: 
| d0 do’ r 
| = "ili + A,9 
PATENTI ANSE E7, 
mentre le equazioni del movimento, indicando con X, Y, Z le 
componenti delle forze sono, come è noto: 

do d? 
(a? — 8°) + 004 + X= 3 
(9) vue 0)S + 08430 + Y= de 
| (aa — 89) È SL A+ pa oAa Sé 
Atti della R. Accademia — Vol. XLI. 5 
