SULLA PROPAGAZIONE DELLE ONDE NEI MEZZI ISOTROPI 67 
Le equazioni (12) sono della forma della equazione studiata 
nel paragrafo precedente e sono indipendenti fra loro. Potremo 
quindi rappresentarne gli integrali colla formola trovata mediante 
potenziali ritardati di 2° ordine. 
In quanto alla (13) osserviamo che dalla (12) risulta: 
Di —va)a,or=3t 4224 22 
e quindi si deve avere: 
dX dY dZ 
(Dî — a?24,) 4,0 = = pr 5 ee 
Questa equazione è ancora del tipo delle (12), e noi pos- 
siamo sostituirvi la terna: 
| (Dì — a2A,)A,9@ = X 
(14) i (Dî — a°2A,)Agy= Y 
| (D* la A,)A;x= Z 
poichè essa ne deriva immediatamente. Queste equazioni sono 
della stessa forma delle (12), soltanto vi compare la costante « 
in luogo della 5. Per quanto abbiamo visto le due terne saranno 
soddisfatte ponendo: 




= es PAESE i)a 
(15) veg, È LT Re 
= Se Sali z)a 
e analogamente: 
eee resize 
(16) vele feliz 

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