872 CARLO SOMIGLIANA 
tempo, si ha ('), indicando con n' la normale contrapposta ad », 
in un punto di s, 
U,—Un=0 Va — None 
(4) 
di alli 
Entrambe le funzioni U, V soddisfano la (1) per ®D=0. 
Notiamo infine che, ammessa la validità dello sviluppo in serie 
di Taylor, si ha, almeno per r abbastanza piccolo, 
[= MM #4 + ESA 
al*=R0+ TER 
e che mediante questi sviluppi le formole precedenti risultano 
una conseguenza pressochè immediata di quelle relative ai po- 
tenziali ordinari. 
La formola (3) sarà il fondamento di tutte le considera- 
zioni che seguono. 
US 
DO 
Le equazioni indefinite del movimento per un mezzo elastico 
isotropo possono essere poste sotto una forma che, rispetto a 
ciascuna delle componenti del moto «, v, w, è analoga alla (1). 
Infatti usando le stesse notazioni di cui mi sono servito nella 
Nota Sulla propagazione delle onde nei mezzi isotropi (* Atti della 
R. Acc. delle Scienze ,, in questo stesso volume) si ha: 
(D? — bPA,)u = (a? — b?) D ni 
de 
(5) (Di — PA) = (a —B) 7 
SH 
(DÎ — PAJ:e= (dî — 9) SA 
de 
(!) Vourerra, Sul principio di Huyghens (“ Nuovo Cimento ,, S. III 
T. XXXII, XXXIII, 1892-93). 
