248 ADOLFO CAMPETTI 



Ma l'equazione A-V= — 4ttp = — 4^Txne, che nel nostro 



caso si riduce a - -r := — 47T«e, ci permette di eliminare ne dal- 

 dx- 



l'espressione prima data per 7, ottenendo così: 



Ka dV d'V 



1 = 



che si può scrivere: 



in dx dx' 



od anche: 



j 2 y^ dV d-J^ 



biT dx dx 



,^ (t'V dF _ 8ni 

 di^ dx Zi'o 



e di qui con una prima integrazione: 



dVv Stt/ j^ „ 



essendo C il valore che assume 1 ,—) per ,r = , cioè a con- 

 tatto della lastra emittente. 



La costante di integrazione C non può dunque essere in 

 alcun caso uguale a zero : però, se la ionizzazione ha origine 

 non nel gas, ma a contatto della lastra e se questa ionizzazione 

 è molto intensa, cioè, è molto grande il numero di ioni prodotti 

 nell'unità di tempo e ci si accontenta di un risultato appros- 

 simato, siccome in tal caso la caduta di potenziale a contatto 

 della lastra è molto piccola, si può senza notevole errore rite- 

 nerla uguale a zero e perciò l'equazione precedente si ri- 

 duce a : 



dVSr 8tt/ 



ossia: 



dV 



dx 



dx j Ka 



iì:-^' 



dove abbiamo preso per il radicale il segno — , perchè il po- 

 tenziale diminuisce col crescere di x. 



Una seconda integrazione darà quindi : 



T.= „|/8^IJ.J+^, 



