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et qu'il n’y a plus lieu de faire de distinction entr’eux, 
dès que le premier devient sensiblement exact. Le tableau 
de la page 87 fait voir en effet combien l’excentricité c 
diminue rapidement quand la profondeur de la mer aug- 
Soit p la profondeur du liquide au repos, À la hauteur de 
l'onde au-dessus du niveau au repos, S la surface au-dessus du 
même niveau, U la vitesse de propagation, L la demi-longueur 
de l’onde, et x et y les coordonnées du profil de l’onde par 
rapport à deux axes de coordonnées, dont l’un est le niveau 
supérieur du liquide au repos, et l’autre la verticale passant 
par le sommet de l'onde, on a: 
U= yg(p + h), 
1F=he cs 
2115 
tetes 
ES, 3h 
=+l + cos hyp. V P @—9|. 
D’après M. Scott Russell (The modern system of nav. archit., 
p. 190), les formules auraient été : 
U= ÿg(p + b), 
( Y=—='h\sinY, 
"Enr RE Tire e 
| æ—=p9 — 2 D sin verse Ÿ, 
sin verse 0 — 2 sin Ÿ. 
M. Boussinesq à aussi établi que, des deux sortes d’ondes 
solitaires, positives et négatives, observées par M. Scott Russell, 
les premières seules sont douées de longévité. 
Dans des ondes qui ne résulteraient pas d’une affluence 
subite d’eau, la vitesse U peut dépendre de la cause créatrice 
des ondes. 
