LES VAGUES ET LE ROULIS. 329 
V étant le volume de la partie immergée du corps, 5 le 
_. 2. les accélérations 
des molécules liquides ; nous supposons le corps assez 
petit pour que ces accélérations soient constantes dans 
toute la portion d’eau déplacée par la carène. Si le corps 
flottant ne rencontre dans son mouvement de translation 
aucune résistance de la part du liquide, il n’est soumis 
qu’à la poussée dont les composants sont VX et VY et à 
son propre poids P : soient x, et y, ses coordonnées à 
chaque instant dans son mouvement de translation, le 
principe de D’Alembert donne les relations 
poids spécifique de l’eau et 
1 CHR — VX = 0, 
Tour 
(51) : 
P d'y: pi 
a PTE —P—VY=0, 
qui deviennent, en remplaçant X et Y par leurs valeurs, 
da __ No dx 
| MR Nr 
V étant quelconque, constant ou variable. 
Si nous tenons compte de ce que la résistance du liquide 
tend à fre participer le flotteur au mouvement de l’eau 
et surtout à l’oscillation horizontale, et à conduire à l’éga- 
lité 
LT, 
nous voyons que, de tous les moments représentés par 
les équations (52), le seul dans lequel il n’y ait en effet 
