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roulis relatif », c’est-à-dire que son bras de levier ne 
dépend que du roulis relatif. 
Le moment de la poussée est ainsi, suivant une formule 
bien connue, 
(57) Jo = — VF (9 — a) sin » : 
indiquons en peu de mots comment ce moment (57) des 
forces extérieures peut être considéré comme celui d’un 
couple. 
En eau calme, F est constant, la poussée VF est égale 
et opposée à P. Si le navire s’incline, par exemple en 
tournant d’un angle + dans le sens positif, PI. IE, fig. 4, le 
centre de carène C se déplace, il s'éloigne de la partie qui 
émerge et se rapproche de celle qui immerge; s’il vient 
tomber en C’, à droite du centre de gravité G, le poids et 
la poussée forment un couple de redressement appelé 
couple de stabilité, dont le bras de levier est 
(p — a) Sin #, 
suivant la notation ordinaire 
CM= pu CGT. 
Sur la vague, PI. IT. fig. 3, le poids P et la poussée VF 
ne sont plus égaux et opposés, mais leur résultante est 
égale et opposée à la résultante de J, et de J, : l’en- 
semble des forces P, VF, J,, J,, si l’on compose la force P 
avec les forces d'inertie J,, J,, supposées appliquées au 
corps, constitue un couple dans lequel chaque force est 
égale à VF et dont le bras de levier est, comme en eau 
calme, | 
(p —- &) Sin ». 
Cette manière très-commode de formuler le couple de 
