LES VAGUES ET LE ROULIS. 339 
tiques ont été déduites avec soin et acceptées sans hésita- 
tion; les erreurs, en prenant un caractère plus grave, 
sont devenues plus faciles à combattre. 
Tout d’abord, comme M. Bénazé a vérifié par le calcul 
que les équations (1) satisfont aux lois physiques des 
liquides et conviennent pour représenter les vagues, et 
comme il a reconnu par expérience l'exactitude de l’équa- 
tion (8) déduite de ces équations, il adopte, p. 50 de son 
Etude, la véritable valeur des deux composantes, X et Y, 
de la poussée par unité de du . plus loin, p.5 51, les 
valeurs (13), (15), (16), de 9, D, 2.1): le point de dé- 
part est donc identiquement de même que le mien propre. 
Le rôle véritable de la résistance de carëène se trouve in- 
diqué lorsqu'il est admis, p. 94, que cette force peut im- 
poser aux amplitudes une limite qui constitue un roulis 
constant ; ailleurs, au contraire, dans divers calculs et 
surtout à la page 57, la résistance n’est considérée que 
comme un simple modérateur qui ne pêéut modifier la 
nature du roulis ; en fait, elle ne figure point dans les 
équations. 
Les différents termes de l'équation du roulis, la résis- 
tance étant laissée de côté, sont établis à l’origine avec 
leur valeur exacte; puis les facteurs gênants pour l’inté- 
gration sont successivement négligés, sans l’intervention 
des calculs numériques qui auraient montré leur impor- 
(1) Dans la notation de M. de Bénazé, que je remplace ici par 
la mienne, K est ce que j'appelle e; K' ce que j'appelle e; a est 
mon U ; à est mon 0; 0 est mon 0 ++ et par suite 0 — à, ou &, 
est mon #; d'est ce que j'appelle a selon l'habitude ; c est la 
profondeur z, & est le moment d'inertie Zmr?; nous verrons 
tout-à-l’heure ce que représente ». 
