ET LA HOULE DE LA MER. 23 



ment qui précède en le reprenant en sens inverse, et en 

 revenant au cercle, en partant de l'ellipse dont les axes 

 conservent leur direction, mais changent de longueur de 

 manière a devenir deux diamètres d'un cercle de même 

 aire que l'ellipse. 



Dans un liquide incompressible, on pourrait sans 

 doiite déduire l'équation de continuité de la conservation 

 des aires, c'est-à-dire de la considération que le rectangle 

 entre les deux axes garde une aire constante. Mais cela 

 se déduit plus facilement, comme l'on sait, par d'autres 

 méthodes. 



Le problème suivant, qui a été posé dernièrement dans 

 les examens de Cambridge, pourra jeter quelque lumière 

 sur les détails de la question. La solution m'a été donnée 

 par un de mes jeunes collègues du Bureau d'éducation 

 publique, M. Ritchie. 



Examinons le mouvement relatif dans le voisinage d'une 

 particule quelconque d'un liquide incompressible et 

 dépourvu de rotation moléculaire. Les équations expri- 

 mant ces deux qualités nous donnent en un point 



(du dv , ^ , . , 



-r- = -v— = « (Absence de rotation.) 

 dy dx 



j du _ dv 



, , — =6 (Continuité dans un fluide incompressible.) 

 \ dx dy 



Pour un point voisin, (x 4- ?), {y + tî), les vitesses 

 composantes sont 



V -{- ai — bv. 

 Les vitesses relatives de ce dernier point, par rapport au 



