ET LA HOULE DE LA MER. 27 



de ces courbes ; par conséquent l'accélération tangentielle 

 est une composante de la pesanteur seule ; on a 



et par suite 



dont l'intégrale est 



(Ps dy 



~dF ^^ "df 



d-s ds dy 



1F m ~~^ W 



(5) ^=Y=^2giy + c). 



D'un autre côté, l'épaisseur d'un filet liquide est, en 

 chaque point, inversement proportionnelle à la vitesse en 

 ce point ; de plus le petit accroissement de pression dans 

 l'épaisseur du filet est la somme algébrique de la compo- 

 sante normale de la pesanteur et de l'accélération centri- 

 fuge, ces deux forces agissant sur une quantité de matière 

 proportionnelle à l'épaisseur du filet. Cet accroissement 

 de pression doit être constant. On trouve ainsi 



(6) rfP = -^(-^+^)=Const., 



K étant une constante indéterminée etr le rayon de cour- 

 bure. 



En substituant pour V sa valeur tirée de réquation(5) 

 et en remplaçant le rayon de courbure par son expression 

 connue, on obtient une équation différentielle du second 

 ordre, dont l'intégration donne deux constantes arbitrai- 

 res outre les deux constantes explicites de l'équation (6). 

 Il n'entre cependant ainsi que deux constantes, parce 

 que, dans les substitutions indiquées, la constante de la 



