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 alors l'on a 



1 — ^ I Ë — E (r -t- r,} 



— R-TV p ~r r, ~ R ^r ^- r.) -+- r. r, 



et puisque /; i, = r, ' r 



E, r, 



t z=: U -+- l') := J. =— — ; 



\ ^ r -\- r, '/'-+- r, R f r -4- rj -h r. r^ 



. / . • X 7' T r E. r 



t V ~^ ^>) ;r^ •*' r^v, ~ R (r H- r,) -¥ r. r, 



9. — Courants tlérî^ès coordonnés* 



Si l'on applique ces formules au cas de plusieurs 

 courants dérivés coordonnés, que nous appellerons U, 



Us Vt, et pour lesquels li n; h /'a; h n 



représentent les intensités et les résistances, tandis que 

 Wi it\ w. .... expriment les résistances des circuits par- 

 tiels compris entre les points de dérivation eu bx ; (72 ^2 ; 



«, àz 



Si ensuite on appelle Ji J2 Jr. les intensités du 



courant principal dans le cas de 1 , 2, 3, courants 



dérivés, Li L2 L3 les résistances de tout le circuit pri- 

 mitif à l'exception des parties comprises entre les points 

 de dérivation, l'on a d'abord : 



i" Dans le cas d'un seul courant dérivé (voir fig. 2). 

 T E. (r^ + ^c^) . ^ ^^^l 



J. = ; r , /l = Fi. : ^ 



T Dans le cas de deux courants dérivés (voir fig. 3) : 



h=—^ 



