= E. 



— 599 — 



r, r^ -H r,. P U^ 4- r^. P U, -+- P L\. U, U, 



/ = c = E. 



3 -1 "• ,.^ r^ ^ r,, P Uj -f- r^. P U^ + P U^. U^ U 



2° Tro/.^ courants dérivés. 

 Il est d'abord facile à voir que les résistances par- 

 tielles peuvent être exprimées ainsi (voir fîg. 6) 

 «^2 = ^3 + Uj U3 



2 ■ "^2 



^9 ^3 -*- ^2- Uj U3 -^ ^5- Uj ^2 -^ Uj ^2- Ua ^ 



^2 -t- rj -h Ug U3 



Si Ton substitue ces valeurs dans les formules 



• __ p ^ 



* * P Uj ( r^ -+- e^' J -+- r^ 2t'| 



s. = E. 



on trouve après quelques développements 



r^ rj -+- rg. U, U3 -t- r^. U^ U^ -+- Uj U^- ^'2 U 



.•=E. 



D 



F r, r, + r^ r^ + r,. L\ U^ 

 ^i = Jl^. 5 



en désignant par D le dénominateur suivant : 



D = r, r^ r^ + r, r^. PU^ -^ r, r^. PU^ -^ r^ r^. PU, + r^.PU^. U^ U3 



^-r^P U,. U, Uj-hr- P U,. U^ U^ + P U,. U^ U,. U^ U3 



Lorsqu'on se rappelle maintenant que l'on a 



ii\ r. -f- U» U, 



î% = S. — = S. ^ 



2 ' "2 



ÎV 



r, -^ r^ H- U2 U; 



.V2 = la. ^ 



