LES VAGUES ET LE ROULIS. 11 



stamment au centre de gravité (1). Les choses ne peuvent 

 pas se passer aussi simplement ; en effet, dans un mou- 

 vement de rotation autour du centre de gravité, la résis- 

 tance de la caréné constituerait, non point un couple, 

 mais bien une force unique dirigée tantôt dans un sens, 

 tantôt dans l'autre. Le centre de gravité est donc néces- 

 sairement animé d'un mouvement de translation alter- 

 natif. 



La résistance de la caréné dépend de la positon de 

 l'axe de rotation et par suite du mouvement du centre de 

 gravité, tandis que ce dernier mouvement, de son côté, dé- 

 pend de la valeur de la résistance. Soit R la résistance de 

 la caréné, z la distance de l'axe de rotation au centre de 

 gravité, m la masse du navire ; l'accélération du centre de 



gravité, z -7^, est déterminée par l'équation 

 d\ R 



(87) z 



dt^ m 



(1) Comme la courbe des centres de carène n'est pas un cercle, 

 le centre de gravité a nécessairement un petit mouvement d'os- 

 cillation vertical, même quand les résistances ont une résul- 

 tante nulle : en effet, d'après les lois géométriques du déplace- 

 ment et de la stabilité, la distance du centre de gravité à la 

 flottaison est constamment la même que si la courbe des 

 centres de carène roulait sur un plan horizontal. 



Si l'on tient compte de l'inertie de Ja matière, le centre de 

 gravité n'a plus simplement l'oscillation qui suppose un volume 

 immergé de la carène constant; il décrit autour de cette posi- 

 tion variable, des oscillations pendulaires faisant varier à cha- 

 que instant le volume immergé de la carène. Ces mouvements 

 du centre de gravité ont des amplitudes trop faibles pour qu'il 

 y ait ici lieu d'en tenir compte. 



