LES VAGUES ET LE ROULIS. ' 17 



d'inertie et des forces extérieures autour de l'axe A est 

 nulle, nous obtenons l'équation 



(93) } = 



F 



— P (p — a) — - sin <p + M 







qui diffère très-peu de l'équation (52') et sur laquelle 

 nous avons seulement deux remarques à faire. 



D'abord, le poids, la poussée, et la force d'inertie dans 

 le mouvement de translation qui aurait lieu sans la rési- 

 stance de carène, forment par leur ensemble un couple ; 

 le moment de ce couple, 



F 



— P (p — a) -^ sin ^, 



est le moment de stabilité sur la houle. 



En second lieu, les deux valeurs différentes du moment 

 d'inertie qui se retrouvent jusqu'à la fin dans l'équation 

 (93) montrent que l'axe de rotation du roulis relatif et 

 celui du roulis de vagues sont distincts : le dernier passe 

 d'après (93) par le centre de gravité. 



L'application, au roulis relatif sur la houle, du calcul de 

 la position de l'axe de rotation en eau calme, ne peut se 

 faire qu'en négligeant les résistances de carène qui résul- 

 tent du déplacement angulaire des couches verticales et 

 des couches horizontales, résistances qui seront étudiées 

 plus loin. Ces dernières forces impriment au navire un 

 petit mouvement oscillatoire synchrone avec la houle : 

 il en résulte, comme on le verra au n° 39, que l'axe de 

 rotation du roulis de vagues descend, lui aussi, au-des- 



