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position d'uno môme molôcule. En raison de sa distance 

 invariable nu centre de gravité, en raison du roulis de 

 vagues, qui le ramène sur la normale h la houle abaissée 

 du centre de gravité sur la houle, en raison surtout du 

 roulis relatif, le centre de carène décrit une trajectoire qui 

 diffère de la trochoïde décrite par l'une quelconque des 

 molécnles d'eau. La trajectoire du centre de carène fùt- 

 elle, d'ailleurs, une trochoïde, celle du centre de gravité 

 serait différente, en raison de la position géométrique de 

 ce point par rapport au centre de carène. De là des mouve- 

 ments oscillatoires très-complexes, exécutés dans le sens 

 horizontal et dans le sens verdcal, synchrones les uns 

 avec la houle, les autres avec le roulis relatif. Ces mouve- 

 ments tendent à s'annuler quand la valeur de a devient 

 très-petite par rapport aux dimensions de la houle, et le 

 mouvement de la position d'équilibre se rapproche par 

 suite de l'oscillation angulaire e donnée par l'équation 

 (13). Il n'est guère possible de tenir compte de ces effets 

 complexes, non plus que d'une foule de circonstances 

 secondaires telles que l'influence de la courbure des cou- 

 ches sur la résistance active et la résistance passive. Nous 

 passons de suite aux effets plus importants dont on peut 

 obtenir une évaluation exacte. 



Nous avons supposé jusqu'ici que, dans tous les points 

 du volume immergé de la carène, la ])oussée F par unité 

 de volume était constante en intensité et en direction. 

 Cette constance n'existe pas; de là des corrections qui 

 méritent d'être étudiées en dèlail. 



48. — Les principales corrections sur la poussée con- 

 sistent dans le calcul de trois coefficients de réduction 

 qui dépendent des dimensions du navire et des vagues et 

 par lesquels il convient de multiplier dans l'équation 



