TEORIA DELLA RESISTENZA DELLE PIASTRE TRONCO-CONICHE, ECC. 359 
nelle (14)s=1lec=0, come dev'essere per 09 = = , esse di- 
ventano : 
(14) z + mR =0 y' + mBy" = 0; 
e, fatte le stesse sostituzioni nella 2* delle (9), si verifica subito 
che queste sono le condizioni necessarie e sufficienti perchè essa 
sia identicamente nulla. 
Tale concordanza di risultati si può riguardare come una 
conferma dell’attendibilità incondizionata dell'ipotesi fondamen- 
tale sulle deformazioni nel caso di piastre piane. 
Per giustificare detta ipotesi nel caso generale bisogna sup- 
porre le piastre coniche assai sottili, e di conseguenza ritenere 
trascurabile il rapporto 5 rispetto all’unità. Allora le (13) e 
la seconda delle (9) si riducono alle forme più semplici: 
+5 +3 
Rda (| .0,d2 Rda ( 0,2d2 
(N ica . Tao 
E E sy \ 
(9) a i | 8 TEL S2Y Lom + may), 
dalle quali si deducono le condizioni: 
(14) se + mRE' + cy=0 Sy +mky"=0, 
sufficienti ad annullare identicamente la (9). 
Ciò conferma quanto è già stato detto, che la presente 
teoria è sopra tutto attendibile per le piastre di spessore non 
troppo rilevante. È però certo che l’indeformabilità delle gene- 
ratrici della superficie del contorno libero della piastra dev'essere 
favorita, anche nel caso di grandi spessori, dall’orlo rinforzato, 
di cui sono quasi sempre munite in pratica le piastre tronco- 
coniche e cilindriche. 
5. Primo caso limite — Piastre piane. — Le equa- 
zioni (10) ed (11) si riducono a forma molto semplice e facil- 
mente integrabile, quando si faccia in esse: 
ssd c=390) FD 
’ R T 
come dev'essere per 0 = —, 
