TEORIA DELLA RESISTENZA DELLE PIASTRE TRONXCO-CONICHE, ECC. 961 
dove 0, e C, sono costanti che si determinano colle equazioni 
di condizione per la €, registrate nel precedente $ ai Ni (12) e 
(14'). Da esse si deduce C, = Cs = 0, come volevasi dimostrare. 
Si possono allora ricavare dalle (9) le espressioni semplifi- 
cate delle tensioni: 
me 
O asi 
27 (ny li via) o 
entrambe proporzionali alla distanza 2 dell’elemento dalla su- 
perficie media della piastra, come nel problema della flessione 
dei prismi. Non rimane dunque che calcolare y'. 
L’integrale generale della (11’) è: 
moby la fesa 
(15) ip @++ +) A A+ log(1+7)| 
dove K, e K, sono costanti calcolabili colle solite condizioni 
registrate ai N! (12) e (14); e precisamente: 
per a=0 ua 
per xax=kR—r y + mBy'=0. 
Per mezzo di esse si ottiene: 
u- (m-1(R'-r5)+4R2?[(m—1) all 'immican ia log R] 
Br Ù (im—1)r°+(m+1)R 
__ 4(m+1)F'log(R/#)H(m+1b"+m—1)E® epr 
K,= (m—-1)r°+(m+1)R° rR?. 
La funzione y' resta così determinata, e per mezzo di essa 
sono pure definite le tensioni 0, e 0,, che si possono esprimere 
come segue: 
o=4 | @ (n Io ie (hu 1)K,— 
— (m — ye (m + 1)R?loga, — 4R? | 
3 
ue 
x 4 
2 | Gm + De + (m+ 1)K, + 
m— 1) da — 4(m+ 1)R?loga, — 4mR? | 
1 
Lu 
ponendo per brevità *r +-r = x. 
