372 MODESTO PANETTI 
delle due indagini. Supposto p. es. W= 1, e sempre ritenendo 
ma La si trova in fatti la tensione ideale al lembo uguale 
a 1,68 p, superiore a quella che si sviluppa all’incastro, ove 
raggiunge appena 1,39 p, all'opposto di quanto si potè conchiu- 
dere in generale, trattando il problema nell’ipotesi di pareti 
sottilissime. 
9. Serbatoio cilindrico. — Il quesito differisce dal pre- 
cedente solo per la legge colla quale è ripartita la pressione. 
Detta H l'altezza del livello liquido sul fondo (Cfr. fig. 6) ed 
I> H V’altezza totale del serbatoio, si ha il tronco sovrastante 
al livello @H non soggetto a forze esterne. Quello inferiore a 
detto livello è cimentato in vece da una pressione che cresce 
proporzionalmente ad H—, e il cui valore totale all’altezza , 
per uno spicchio di parete cilindrica corrispondente all’an- 
golo da, vale: 
(H— xp 
RY 3 
da, 
essendo Y il peso specifico del liquido. 
La curva meridiana della superficie elastica ha dunque due 
equazioni distinte. Però la relazione analoga alla (21), che, per 
parete sottilissima si riduce a 
(21) E =0, 
sussiste invariata per tutta l'altezza 7, come risulta subito dal 
suo significato meccanico accennato nel $ 6. La utilizzeremo 
per eliminare la nelle due equazioni differenziali analoghe 
alla (11) valide per i 2 tronchi anzidetti, che si riducono quindi 
alla seguente forma: 
per H=x20 per /zx=>H 
rodi fr= 
(11/1) < 
h? 2_] I 
av i | geo. 
n-1 (H—x)? 
mE 2h 
SI 
