TEORIA DELLA RESISTENZA DELLE PIASTRE TRONCO-CONICHE, ECC. 373 
In esse la y del 1° tronco, essendo una funzione dell’ascissa 
diversa dalla y del 2° tronco, è indicata con carattere differente. 
Le (11’), salvo il termine noto, non differiscono da quelle da 
cui dipende la risoluzione del problema precedente. Ne diamo 
quindi senz'altro gli integrali generali: 
\ ve e ( Mcos “EL Nsen®| + | yer (M°cos "54 N°sen"®) + 
(29)5. 
(+e a (Peos!® + Qsen n) PIT Tu +e % (P2cos + 0%sen7) 
conservando al simbolo « il significato del $ 8. 
Alla determinazione delle costanti, che sono in questo caso 
in numero di 8, servono: 1° Le condizioni al contorno libero 
ed al contorno incastrato della parete cilindrica; cioè: 
\ per x.= vv —0) 
(30) 
| per x =! EEA 
2° Le condizioni imposte dalla forma definita delle equa- 
zioni differenziali (11'”), che si possono ridurre alle seguenti: 
ZO, AE hg nm — 1 
(3) pereax=l Ry"= e ia ydx 
per x=! gi =0. 
3° Le condizioni di continuità dei due tronchi della curva 
meridiana in corrispondenza all’ascissa € = H, ove si raccor- 
dano, nonchè quelle di equilibrio fra le tensioni ripartite sulle 
sezioni estreme combacianti dei tronchi stessi; cioè: 
(92); perx=H MESI EEE RE e 
Supposte soddisfatte queste condizioni, le 2 equazioni (31) 
sì riducono, come è facile vedere, ad una sola. 
Rimangono complessivamente 8 condizioni indipendenti, cioè 
appunto tante quante occorrono a risolvere il problema. 
Dalle (32), in numero di 4, si deduce: 
), 
R* = uH - R* 
uH 
M-M = ina Di a si) N-N°={p e rt sa) 
ci a 
ue — i ib dirsi n im 0° (Ca— sr) 
