952 EMILIO ALMANSI 
2. — Dal teorema precedente segue che se una porzione X, 
della superficie 2 che limita il sistema disgregato non è a con- 
tatto con altri corpi, se cioè nessuna pressione agisce sopra i 
suoi elementi, la pressione sarà pure nulla su qualunque ele- 
mento di superficie che passa per un punto di X,. In altre parole : 
Le particelle materiali attigue alla superficie libera di um si- 
stema disgregato in equilibrio, si trovano allo stato naturale. 
In tutti i punti della superficie libera le sei tensioni pi, Pio, ...» 
sono dunque nulle. Da ciò si riconosce che se un solido elastico 
sta in equilibrio sotto l’azione di certe pressioni applicate sol- 
tanto ad una porzione della sua superficie, un sistema disgre- 
gato, sotto l’azione di quelle stesse pressioni, in generale non 
potrà stare in equilibrio. L'essere infatti sugli elementi della 
superficie libera p, =p2»=p3=0, vale a dire p;,c0s(m, 2) + 
+ p1200s(n,y) + p13c0s (n, =) = 0, ecc., non porta come conse- 
guenza che debba essere p;1= 0, pi» =0, ecc. 
3. — Sia a un punto della superficie libera X, in cui essa 
ammetta un piano tangente determinato. Prendiamo il punto « 
come origine delle coordinate, 
la normale interna come asse 
delle 2. Diciamo s la linea inter- 
sezione del piano 2 con Zy. 
Poichè nei punti di X, le 
pressioni p11, Pi. ecc. sono tutte 
nulle, sarà nel punto «: 
SE 
BP 0 dpr 
, 
lite Fio 0, ecc. 
ossia: 
pn de 4 Sp de 4 de È 0) 0a 
Ma ina CI, “ = d —=0. Dunque dio RN 
da — 0, ecc. Analogamente per le derivate rispetto ad y. Quindi 
le formule (12) daranno: 
dpr __ dpr _ fvg) 
da Ad; Ve re ha dz Da 
