Die Helligkeit des klaren Himmels. 14 — 16. 



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Es seien P^. P^, . . . Pi die Orte des Himmels , von denen bezw. der 

 erste, der zweite, . . . der (i — 1)*" aus- 

 getretene Strahl herzukommen scheint, 

 wobei /> 1, ferner seien y.,, ^g, ... y, 

 die Gesammtablenkungen dieser Strah- 

 len von dem ursprünglichen Sonnen- 

 strahle, also auch die Sonnenabstände 

 von jPj, Pz, . . ■ Pi, so ist otfenbar 



(pi = 2(£-^). 



9,3 = (p, + 180» — 2(J, 



<fi = y.-i -1-1800 — 2/3, I 



(Pi = 2(£ — /?)-fO — 2)(180» — 2ii). ) 



(9) 



Fig. 2. 



Wir haben sodann die Zer- 

 streuungen dieser verschiedenen Strah- 

 lenbüschel zu bestimmen. Es entsteht durch Differentiation des Aus- 

 druckes für <p.2 



dq)i = 2{de — dß), 

 woraus 



(10) 



d<Pi _ 2 — 2^^. 



de ~ de ' 



Man erhält nun durch Differentiation der Gleichung (4) (« sin ß = sin e), 



1 COS£ 



COS ß dß = — cos 4 de, -4- 

 n ae 



n cosß 



Sodann ergiebt sich durch Differentiation der Ausdrücke für 5P3, . . . 90 



in (9) 



(11) 



16. Liclit8clivväcliuiiii der abgelenkten Strahlen. Sodann 



bestimmen wir die Lichtschwächung dieser Strahlen. Jeder der beiden 

 l)olarisirten Strahlen bleibt stets in ungeänderter Weise polarisirt. Ein ur- 



Nova Acta LXXIIl. Nr. 1. 



