42 Chr. Wiener. 



ds, SO ist die Lichtmenge, welche auf das über BB^ stehende Element des 

 Cylinders fällt, dem wir die Höhe 1 geben, 



Lrde cos e. 



Diese Lichtmenge wird durch zweimalige Brechung und einmalige 

 Zurückwerfung geschwächt, und zwar die in der Einfallsebene polarisirte 

 Hälfte des einfallenden Lichtes im Verhältniss von — zu— «' (l— «')"^ (S. 26), die 



senkrecht zur Einfallsebene polarisirte von zu «" i\—a"Y, also die ganze 

 Lichtmenge von 1 zu 



a'{\ — ay- + ß"(l— ß'O^ 



= «(l— ß)2. (15). 



Die so geschwächte Lichtmenge L^ wird auf dem über ds stehenden 

 Elemente ds .\ der cylindrischeu Wellenfläche vereinigt, für welches ds = 

 DDy = CCy {r.2 : rj) cos t, wenn AT? = r.^, Ä'C= r^, dessen Fläche sich daher 

 ergiebt gleich 



rdx — cos s. 



Daraus folgt die Lichtstärke auf der Wellenoberfläche entlang der 

 Fig. 6. Erzeugenden von D (Fig. 6) " 



j Ijrds cos £ X ß (1 — «)' 



' rdx {r-i : r^) cos e ' 



und die verhältnissmässige Lichtstärke 



26. Das Stück der Wellenlinie zwischen e = 0" und e = W. 



Um nach dieser Formel zu rechnen, wurden die Krümmungshalbmesser ra 

 der Wellenlinie in bestimmten Punkten aus den in der Tabelle 3 eingetragenen 

 mittleren Krümmungshalbmessern r' der einzelnen Bogenstücke durch Ein- 

 schaltung bestimmt, indem man einen solchen mittleren Krümmungshalb- 

 messer eines eiullichen Bogeus auch als Krümmungshalbmesser für die Glitte 

 des Bogens annahm, wie es bei deren Kleinheit erlaubt ist. So ergab sich 

 Fig. 5. ;'j für Z) der Fig. 5, indem nach Tabelle 3 CD = 0,101 r, das zugehörige r' 

 = 3,7br, D£ ^ 0,166r, das zugehörige r' = l,88r ist, aus der Gleichung 



