46 Chr. Wiener. 



Indem sich die auf den Cylinderstreifen r Af . 1 fallende Lichtmenge 

 Lri\t cos £, nachdem sie zum «(1 — a)--fachen geschwäclit wurde, auf dem 

 Cylinderstreifen der Wellenfläche i\x . 1 vertheilt . ist hier die Lichtstärke 



T Lr[\i cos £ . a (1 — a)^ 



-^1 = 7 1 



A« 

 woraus 



/ = ^ = '^ cos £ . ß (1 — «)J. (17). 



Tab. 6. Hiernach ist die Tabelle 6 berechnet, wobei statt Ae und i\x : r die 



Werthe von 100a£ und IOOa^;:»- angegeben sind, und wobei für sin £, 

 cos s, ß (1 — cif die Mittel der zu £i und t-i gehörigen Werthe benutzt 

 wurden. Zugleich sind die bald zu gebrauchenden Werthe von y und von 



l . lOOAa; : r = lOOAt cos £ . « (1 — ay- 



eingetragen, das sind die (100 :;)- fachen Werthe der Lichtmengen, welche 

 auf die Stückchen 1 . ax der Wellenfläche fallen. 



29. Berücksiclitiguiig der Ausdclinuiiii' der Sonnenscheibe. 



Durch diese Betrachtung kleiner, aber endlicher Strecken ax tritt nicht 

 mehr eine unendlich grosse, immerhin aber noch die verhältnissmässig grosse 

 Lichtstärke /r= 3,.34 auf, also die 3 Vs- fache, wie im unmittelbaren Sonnen- 

 lichte. Die eigentliche Ursache des Rechnungsergebnisses einer unendlich 

 grossen Lichtstärke bei jenem Punkte G wird aber erst beseitigt, wenn 

 man an dieser Stelle die Ausdehnung der Sonnenscheibe beachtet, deren 

 scheinbarer Durchmesser 32 Minuten beträgt. 

 Fig- 5- Dies geschieht, indem man die Figur 5 nur für die Sonnenstrahlen 



gelten lässt, welche in der durch den Sonnenmittelpunkt und die Axe des 

 Wasserstrahles gelegten P^bene enthalten sind und somit von dem zum 

 Wasserstrahl parallelen Sonnendurchmesser ausgehen. Die für die seitlichen 

 dazu parallelen Sehnen der Sonnenscheibe geltenden Figuren erhält man 

 danu durch eine Drehung der Figur 5 um den Mittelpunkt AI, so dass für 

 die beiden Punkte des Sonnenrandes, in denen die Tangenten der Scheibe 

 mit dem Wasserstrahl parallel laufen, eine Drehung um jeweils 16' nach 

 beiden Seiten hin erforderlich ist. Statt des früheren einzigen austretenden 

 nach dem Punkte G der Wellenlinie (j; = — 0,057 r) gerichteten Strahles 



