Die Helligkeit des klaren Himmels. 30—31. 51 



31. Die Liclitübertragung- ii.ach einem entfernten Pnnkt p. 



Die Forti)flanzung des Lichtes findet dadurch statt, dass sich die 

 Schwiiigung-eii der schon bewegten Theilchen durch Störung des Gleich- 

 gewichts auf die benachbarten noch ruhenden Theilchen übertragen. So 

 pflanzt sich allmählich die Bewegung von einer Oberfläche einer Welle, d. i. 

 von einer Fläche, in welcher die Theilchen gleiclie Schwingungsphase be- 

 sitzen, auf ein Theilchen in einem entfernten Punkte P fort. Fällt man von 

 P ein Loth auf jene Wellenoberfläche, so nennt man dessen Fusspunkt den 

 Pol von P auf der Fläche. Man findet nun, dass die Theilchen dieser 

 Fläche in der Nähe des Poles den grössten Einfluss auf die Bewegung in 

 P üben , während die vom Pol entfernt liegenden Theilchen sich in ihren 

 Wirkungen in der Regel vollständig aufhellen, wie ein Schirm zeigt, der 

 in jene Lothlinie gestellt die Uebertragung unterbricht, seitwärts gestellt, 

 sie nicht unterbricht. Das Loth ist daher in der Regel die Richtung der 

 Fortpflanzung oder des Lichtstrahles. Die neue Oberfläche der Welle ist 

 dann äquidistant zu der früheren. An solchen Stellen aber, wo die Fläche 

 einer Welle Linien mit Wende- oder mit Rückkelirpunkten enthält, gilt jene 

 Regel von der ausschliesslichen Wirkung der Stelle des Poles nicht, auch 

 treten möglicherweise benachbarte Pole auf; an solchen Stellen ist eine ur- 

 sprüngliche Untersuchung nothwendig. 



Da sich nun die Geschwindigkeiten der verschiedenen schwingenden 

 Theilchen oder auch die damit in Yerhältniss stehenden Schwingungsweiten 

 oder Amplituden übertragen und sich zu einer resultirenden Geschwindigkeit 

 vereinigen, welche die algebraische Summe der einzelnen übertragenen Ge- 

 schwindigkeiten ist, so müssen wir zuerst aus der verhältnissmässigen 

 lebendigen Kraft l^L^:L die verhältnissmässig gi'össte Schwingungs- 

 geschwindigkeit z/ = Fj : V bestimmen. Es ist aber bekannt , dass die in 

 der Zeiteinheit von einem schwingenden Theilchen bei den wechselnden 

 Geschwindigkeiten entwickelte lebendige Kraft Z, d. h. die Summe der Pro- 

 dukte der kleinen Zeittheilchen in die während dieser Zeittheilchen dem 

 schwingenden Theilchen innewohnende lebendige Kraft, gleich ist der 

 halben lebendigen Kraft des Theilcliens im Augenblick seiner grössten beim 

 Durchgang durch die Gleichgewichtslage herrschenden Geschwindigkeit v, 

 und dass daher bei der Gleichheit der Massen der Theilchen, jene lebendige 



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