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Chr. Wiener. 



Wellenlinie ic dar, deren Form aber hier, wo es nur auf die Auschauung 

 im allgemeinen ankommt, durch einen einzigen Kreisbogen ersetzt ist. An 

 jeder Stelle derselben tragen wir senkrecht zu ihr die grösste daselbst vor- 

 kommende Schwingungsgeschwindigkeit v nach der Tabelle 8 auf und er- 

 halten dadurch eine Grenzlinie G^ Q F^ die Greschwindigkeitskurve (z). 

 Die Wellenoberfläche ist der Cylinder, welcher GGF zwm senkrechten Schnitte 



A p 



w g 



Fig. 9. 



hat. Ist nun C jener Ausgangspunkt der Wellenoberfläche, für welchen Ay 

 gleich Null ist, so legen wir aus dem entfernten Punkte P (S. 52) als Mittel- 

 l)unkt durch C eine Kugel ; dieselbe erscheint im Bereiche des Wasser- 

 strahles als die auf PC senkrechte Ebene CD. Da aber nur für Punkte, 

 für welche die Linie CP mit der Normalen CC^ der Wellenttäche einen 

 kleinen Winkel bildet, eine merkbare Uebertragung der Schwingungen 

 stattfindet, so wird jene auf PC senkrechte Ebene die Wellenoberfläche 

 bei C nur unter einem kleinen Winkel schneiden. Von dieser Ebene aus 

 werden die Abstände a^/ gemessen, so für B das i\y=^B^B. Ist dies bei- 



spielsweise = -^, so ergiebt sich nach Gl. (19) (S. 55) v' = v cos 2jt (3 : 8) 



o 



^ — v cos 45" = — BB, . 0,101 = B^ B,. 



Der Fusspunkt der von P auf die Wellenoberfläche gefällten Senk- 

 rechten, oder sein Pol, sei E; dessen Abstand E^ E von jener Ebene CD 



