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Richtung des Wasserstrahles senkrechten Ebene an, dabei in demselben 

 Abstände e vom Wasserstrahle, welcher Abstand gross gegen die Dicke des 

 Strahles ist, und ferner unter kleinen Winkelabständen von einander und 

 Fig. 5. gegen die Richtung CQ^ die wir früher schon (vergl. Fig. 5 die GCQ als 

 den sogenannten wirksamen, gegen den geometrischen Streifen gekehrten 

 Strahl bezeichnet haben. Da wir vorerst nur die Verhältnisse der v^ für 

 verschiedene solche Richtungen bestimmen, brauchen wir auf den Abstand 

 des P zunächst keine Rücksicht zu nehmen. 



34. Ainiahiue über die Dicke des Wasserstralils und der 



Wassertropfen Um nun die i\ oder die Flächen jener Wellenlinien der 

 Fig. 9. Fig. 9 zu berechnen, müssen wir ein bestimmtes Verhältniss der Wellen- 

 länge l zum Halbmesser r des Querschnittes des Wasserstrahles annehmen, 

 damit wir die Abstände Ay der Wellenlinie CDF von der Geraden CD an 

 jeder Stelle, gemessen durch X, angeben können. Die Stelle des Spektrums, 

 an welcher der von uns stets gebrauchte Brechungskoefficient des Wassers 

 = 4:3 herrscht , liegt im Orange , ganz nahe bei der Fraunhofer'schen 

 Linie D, und die Wellenlänge ist dort = 0,00060 mm. Nehmen wir nun 

 »•==100 A = 0,060 mm, so haben wir eine Grösse, die bei den später zu be- 

 trachtenden Wassertropfen jedenfalls vorkommt, und die wir daher auch bei 

 den Wasserstrahlen zu Grunde legen wollen. AVas nämlich die mögliche 

 Kleinheit der Wassertropfen anbelangt, so bestimmte Assmann') bei den 

 Tröpfchen von Nebeln den Halbmesser zwischen 0,003 und 0,008 mm, indem 

 er die abgeplattete Form ihrer auf einer Glasplatte gebildeten Niederschläge 

 mikroskopisch maass; und Kämtz^) berechnete bei der P>klärung der Licht- 

 ringe aus der Beugung jene Halbmesser = 0,008 bis 0,013 mm. In der 

 klaren Liift werden die Tröpfchen aber noch viel kleiner sein. Andererseits 

 maass ich bei Nebel und feinem Geriesel die Tröpfchen, welche sich in Kugel- 

 form an die Filzfädchen des Hutes angesetzt hatten, und fand einen Halb- 

 messer von 0,05 bis 0,3 mm. Bei kräftigerem Regen haben die Tropfen 

 mehrere Millimeter Halbmesser. — Wir werden nun die Erscheinungen für 



•) Assmann, a. a. 0. (S. S. 3). 



2) Clausius, die Lichterscheinungen der Atmosphäre, S. 447. [Die Abhandlung steht 

 in den Beiträgen zur meteorologischen Optik, herausgeg. von J. A. Grunert, 1. Theil, 4. Heft 

 1850. Daselbst finden sich die Durchmesser angegeben zu 0,0004 bis 0,002 pariser Zoll; 

 danach wären die Halbmesser 0,005 bis 0,027 mm. Die Herausgeber.] 



