Die Helligkeit des klaren Himmels. 39 — 40. 



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bei ihnen hat er in den folgend verzeichneten Fällen der Reihe nach 14, 30, 

 22 dunkle Streifen beobachtet, welche sich vom ersten hellen bis zum 

 letzten dunklen Streifen erstreckten von ^ = 40" 50' bis 34*' 40', von 42° 29' 

 bis 30» 24', von 43" 8' bis 29». 



I. Bei dem ersten Wasserstrahl war dessen Durchmesser = 0,0206 



englische Zoll, also r = ^ , 0,0206 . 25,4 mm = 0,262 mm, der Brechung-s- 



koefficient bei rothem Lichte « = 1,3318, daher der Abstand des geome- 

 trischen Streifens vom Geg-enpunkte der Sonne (nach den Formeln 13 und 9) 

 93 = 42° 15'; 



IL hier war r = 0,267 mm, « = 1,3346, 9) = 41» 50'; 

 m. r = 0,171 mm, « = 1,3345 bis 1,3348, g) = 41»50'; 

 daraus erffiebt sich nach der Tab. 12 und Gl. 24 



fiirl: A = 0,000662mm; »•:/l = .3y5, ö = 674 :l/3952 = 12,5'; 



für II: 2=0,000570mm; /: >l = 469, ö= 11,2'; 



für III: 2 = 0,000570 mm; r:?. = 304, 6 = 14,9'. 



Miller hat vorwiegend die dunklen Streifen beobachtet, weil diese 

 sicherer eingestellt werden können. Die Lichtgrenze auf der entgegen- 

 gesetzten Seite (für negative g) ist sehr unsicher zu beobachten; wir dürfen 

 sie nach Fig. 10 etwa dem g = — 4 entsprechen lassen. Es ist wichtig die 

 äussersten Werthe der wiederholten Beobachtungen anzuführen, weil diese 

 zeigen, wie sehr dieselben schwanken. Wir haben die Beobachtungen von 

 Miller und die Ergebnisse unserer Formeln in der Tabelle 13 zusammen- Tab. 13. 

 gestellt. 



Tabelle 13. 

 Abstände vom geometrischen Lichtstreifen am Wasserstrahle. 



